Деформация твердого тела
Рисунок 2. Деформация твердого тела. Автор24 — интернет-биржа студенческих работ
Рассматривая механику твердого тела, часто используют понятие абсолютно твердого тела. Однако в природе не существует таких веществ, так как все реальные предметы под влиянием внешних сил изменяют свои размеры и форму, то есть деформируются.
Деформации абсолютного реального тела в механике всегда пластические, так как они после прекращения дополнительного влияния никогда полностью не исчезают. Однако если остаточные изменения малы, то ими возможно пренебречь и исследовать более упругие деформации.
Если сила движется строго по нормали к плоской поверхности, напряжение носит название нормальным, если же по касательной к среде – тангенциальным.
Количественной мерой, которая характеризует характеризующей деформации, испытываемой материальным телом, является его относительное изменение.
За пределом упругости в твердом теле появляются остаточные деформации и график, детально описывающий возвращение вещества в первоначальное состояние после окончательного прекращения действия силы, изображается не на кривой, а параллельно ей. Диаграмма напряжений для реальных физических тел напрямую зависит от различных факторов.
Момент инерции
При исследовании вращения твердого тела физики часто пользуются понятием момента инерции.
Суммирование производится по всем движущимся элементарным массам, на которые разбивается физическое тело. Если изначально известен момент инерции исследуемого предмета относительно проходящей через его центр масс оси, то весь процесс относительно любой другой параллельной линии определяется теоремой Штейнера.
Теорема Штейнера гласит: момент инерции вещества относительно вектора вращения равен моменту его изменения относительно параллельной оси, которая проходит через центр масс системы, полученному посредством произведения масс тела на квадрат расстояния между линиями.
При вращении абсолютно твердого тела вокруг неподвижного вектора каждая отдельная точка движется по окружности постоянного радиуса с определенной скоростью и внутренний импульс перпендикулярны этому радиусу.
Навыки
По завершении курса учащиеся будут уметь:
— находить (выбирать) наиболее эффективные (методы) решения основных типов проблем (задач), встречающихся в избранной сфере научной деятельности
— использовать знания современных проблем и новейших достижений механики и математики в своей-научно-исследовательской деятельности
— собирать, отбирать и использовать необходимые данные и эффективно применять количественные методы их анализа
— использовать полученные теоретические знания при решении практических задач, относящихся к области механики жеформируемого твердого тела
О курсе
В первую очередь, курс подготовлен для студентов старших курсов физико-математического факультета, планирующих продолжить научно-исследовательскую деятельность в соответствующей предметной области. Слушатели курса подробно разберут вопросы изменения формы твердых тел при внешних и внутренних воздействиях и движении.
Особое внимание уделено вопросам различных тензоров деформации твердых тел (тензорам деформации Грина и Альманси, тензорам напряжений Пиола, Кирхгофа и тензорам истинных напряжений). Будут представлены частные случаи для задач теории упругости в напряжениях и перемещениях.
Об истоках механики деформируемых твердых тел
2022
ВЕСТНИК ПЕРМСКОГО УНИВЕРСИТЕТА
Математика. Механика. Информатика
Вып. 2(41)
УДК 532
Об истоках механики деформируемых твердых тел
В. И. Яковлев
Пермский государственный национальный исследовательский университет Россия, 614990, г. Пермь, ул. Букирева, 15 iakovlev@psu.ru; (342) 239 62 98
Приводится краткая история развития основных идей, законов и методов механики твердых деформируемых тел до XX века.
Ключевые слова: законы механики; упругость; напряжения; деформации; Л. Эйлер; О. Коши; С.Д. Пуассон; А. Навье.
DOI: 10.17072/1993-0550-2022-2-98-102
На протяжении всей истории Человечества люди понимали, что различные тела могут обладать различными свойствами. Так, глиняная заготовка на гончарном круге для изготовления посуды может менять свою форму (деформироваться), а камень или кирпич из обожженной глины при давлении или ударе не деформируется, а разрушается. Расширение практики строительства (жилищ, дорог, мостов, оборонительных, культовых сооружений), развитие различных отраслей техники с неизбежностью привели к необходимости изучения свойств разнообразных (природных, искусственно созданных) материалов и конструкций. Естественно, первые выводы о свойствах тел делались на основе теоретических гипотез и практического опыта строительства (вспомним древние пирамиды, храмы, мосты, Вавилонскую башню, Александрийский маяк), использования инструментов, орудий и машин.
Первые попытки не рассуждений о свойствах тел, как это делали И. Неморарий (XП-XШ в.), Л. да Винчи (1452-1519) и их предшественники, а точного математического описания деформаций тел обычно связывают с именем Г. Галилея (1564-1642). В его знаменитом трактате «Беседы и математические доказательства, касающиеся двух новых отраслей науки, относящихся к механике и
© Яковлев В. И., 2022
местному движению» (1638) излагаются основы сопротивления материалов и строительной механики. В частности, в первых двух диалогах-беседах он рассуждает о способности сплошных и полых балок сопротивляться их изгибу. Описывая свойства бруса, лежащего на двух опорах, автор утверждает, что его из-гибная прочность пропорциональна площади поперечного сечения бруса и не зависит от его длины. Изучая сопротивление изгибу консольной балки, он ошибочно считает, что сопротивление должно равномерно распределяться по ее поперечному сечению.
Следующий важный шаг в открытии законов деформаций тел сделал Роберт Гук (1635-1703). В его знаменитом труде «О восстановительной способности или об упругости, объясняющей силу упругих тел» (1678), был сформулирован вывод о пропорциональности удлинений упругих тел (пружин, струн, стержней) приложенным к ним силам (» закон Гука»). Позднее этот закон подтвердил Эдм Мариотт (1620-1684).
В XVП-XVШ вв. большинство задач из области сопротивления материалов решались с использованием закона Гука и некоторых дополнительных гипотез.
В 1713 г. Антуан Паран (1666-1716) установил закон распределения напряжений по сечению изогнутой балки и сформулировал гипотезу о возможности замены фрагмента висящей, закрепленной на двух опорах нити (типа моста), двумя силами натяжения, при-
ложенными к оставшейся части. Эта гипотеза позволила Якобу Бернулли (1654-1705) в 1691-1704 гг. найти уравнение изогнутой оси бруса («цепной линии», линии изгиба). К задаче о «цепной линии» также обращались Г.В. Лейбниц (1646-1717), И. Бернулли (16671748), П. Вариньон (1654-1722), А. Паран, Д. Бернулли (1700-1782) и Л. Эйлер (17071783). В приложении к работе «Метод нахождения кривых линий» (1744) Эйлер решил ряд задач, связанных с нахождением линий изгиба брусьев. В частности, он решал задачи о продольном изгибе колонны под действием осевой сжимающей силы, о колебаниях стержней и струн. Аналогичные задачи (в этот же период 40-х гг. XVIII в.) были рассмотрены Д. Бернулли и Ж.Л. Даламбером (1717-1783).
Особую ценность представляют работы о малых колебаниях натянутой однородной струны. Дифференциальное уравнение в частных производных этой задачи первым записал Даламбер. Он же в 1747 г. получил решение в виде суммы двух произвольных функций, определяемых по начальной форме струны и начальному распределению скоростей ее точек. Эйлер, развивая метод Даламбера (метод характеристик), показал в 1748 г. свой графический способ построения формы струны в любой момент времени по начальным условиям. А Д. Бернулли в 1753 г. представил решение уравнения (колебания струны) в виде тригонометрического ряда (в виде суммы бесконечного числа главных синусоидальных колебаний — «принцип суперпозиции»).
Это были первые шаги в создании математической физики как теории (постановки, классификации) и решения задач уравнений в частных производных. Далее (после 1760 г.) последовали более сложные задачи о колебаниях мембран, пластин, воздуха в трубах и другие. В последней трети XVIII в. к их постановке и решению подключился и Ж.Л. Ла-гранж (1736-1813). Экспериментальные исследования свойств материалов проводились Р. Реомюром (1683-1757), П. Мушенбруком (1692-1761), Б.Ф. Белидором (1697-1761), Ж.Л. Бюффоном (1707-1788), Ш. Кулоном (1736-1806), П. Жираром (1765-1836), А. Навье (1785-1836).
Важнейшие первые шаги по созданию математической теории упругости были сделаны членами Парижской академии наук С.Д. Пуассоном (1781-1840), Л.А.А. Навье (17851836) и О.Л. Коши (1789-1857) в 1920-30-х гг.
XIX в. В 1819 г. С.Д. Пуассон — ученик и последователь Лагранжа, — получил решение одномерной задачи теории упругости (решения для двумерного и трехмерного случаев были опубликованы в 1829-1831 гг.). Но отсчет истории механики твердых деформируемых тел принято вести от мемуара Анри На-вье «Мемуар о законах равновесия и движения упругих твердых тел», представленного им 14 мая 1821 г. Парижской академии наук.
Пользуясь гипотезой Лапласа о молекулярном строении тел, Навье вывел первые уравнения равновесия и движения деформируемого тела как совокупности молекул, между которыми действуют силы притяжения (гравитации) и отталкивания (по причине теплового взаимодействия). Упругость тел обосновывалась свойствами притяжения и отталкивания молекул.
Молекулярная модель лежала и в основе построения волновой теории света (Т. Юнг (1773-1829), О.Ж. Френель (1788-1827), Д.Ф.Ж Араго (1786-1853). Общность первых теорий упругости и оптики вполне объяснима. Френель рассматривал световой эфир как твердое тело.
В сентябре 1822 г. Парижской академии наук был представлен мемуар Огюстена Коши «Исследование равновесия и внутреннего движения твердых тел и жидкостей, упругих и неупругих» (опубликован в 1823 г.), в котором предлагался континуальный подход к механике сплошной среды. Автор ввел понятие напряжения на площадке, представил его через три составляющие по осям координат и рассмотрел напряженное состояние в точке упругого тела. Изучая силы, действующие на элементарный объем, он получил уравнения равновесия сплошной среды в напряжениях, ввел главные деформации, эллипсоид деформаций, при этом утверждал, что направления главных деформаций и напряжений совпадают, а их величины связаны пропорциональной зависимостью.
В 1828 г. Коши опубликовал еще две статьи той же тематики. В первой он ввел шесть компонент будущего тензора деформаций (ранее они встречались в гидромеханике Эйлера и Лагранжа). Их он выражал через производные от трех проекций вектора смещения для произвольной деформируемой среды. Здесь же получены выражения для удлинения любого линейного элемента и вводятся главные удлинения по трем взаимно перпен-
дикулярным направлениям главных осей деформации. Во второй из статей Коши изучает будущий тензор напряжений, используя молекулярную модель упругого тела. Следует иметь в виду, что терминов «вектор» и «тензор» тогда еще не было, но очевидно, что их будущее появление было подготовлено использованием новых понятий, введенных Коши.
В 1829 г. Пуассон привел 36 коэффициентов, определяющих зависимость шести компонентов напряжения от шести компонентов деформации. Через 10 лет (в 1839 г.) Дж. Грин (G. Green; 1793-1841), на основе принципов Даламбера и виртуальных скоростей, почерпнутых им из «Аналитической механики» Лагранжа, и введя понятие упругого потенциала, получил зависимости между деформациями и напряжениями для упругого анизотропного тела. В его уравнениях, полученных из условия существования полного дифференциала упругого потенциала (как следствия невозможности «перпетуум мобиле»), число независимых модулей упругости в общем случае равнялось 21 (в случае изотропного упругого тела остаются только два независимых модуля упругости и получаются уравнения, приведенные в первом мемуаре Коши).
В 1845 г. свой вывод уравнений теории упругости, используя континуальный подход (Эйлера-Коши) и гипотезу о линейной зависимости компонент напряжений от компонент деформаций, дал Дж. Г. Стокс (1819-1903). Для изотропного тела он получил две упругие постоянные. Далее вопрос о количестве этих констант обсуждался в работах самого Пуассона, Г. Ламе (1795-1870; «Лекции по математической теории упругости твердых тел», 1852), У. Томсона (лорд Кельвин; 18241907), А.Ж.К. Сен-Венана (1797-1886). В публикации 1858 г. Г.Р. Кирхгоф (1824-1887) рассматривал проблему существования и единственности решения задач теории упругости.
Параллельно с формированием теоретических основ теории упругости создавались и методы решения практических задач. Задачи о растяжении бесконечной призмы, кручении бесконечного кругового цилиндра, равновесии шара под действием взаимного притяжения его частиц, равновесии полого круглого цилиндра и шара под действием внутреннего и внешнего давления были рассмотрены в «Мемуаре о внутреннем равновесии одно-
родных твердых тел» (1831) Габриеля Ламе (Gabriel Lamé; 1795-1870) и Эмиля Клапейрона (Benoît Paul Émile Clapeyron;1799-1864) в период их пребывания в Петербурге. Далее к задачам исследования упругого шара и цилиндра (сплошного, полого), к методам разложения решения по сферическим и цилиндрическим функциям обращались и многие другие авторы.
Исследованию влияния неравномерности нагревания тела на его напряженное состояние были посвящены публикации Жана-Мари Дюамеля (Duhamel, 1797-1872) «Мему-ар о расчете молекулярных действий, развиваемых изменениями температуры в твёрдых телах» (1738) и «Второй мемуар о термомеханических феноменах» (1837). С этих работ начались исследования по термоупругости тел.
В 1828-1829 гг. Коши и Пуассон заложили основы теории изгиба тонких стержней. Коши получил приближенные формулы для кручения тонких прямоугольных стержней, создав предпосылки для построения Сен-Венаном в 1840-1850-х гг. общей теории изгиба и кручения призматических стержней. Работы Сен-Венана были продолжены его учеником Ж. Буссинеском (J.V. Boussinesq; 1842-1929) — автором большого трактата «Использование потенциалов в изучении равновесия и движения упругих тел» (1885), в котором рассмотрен целый ряд задач для бесконечных тел, на поверхности или внутри малой области которых заданы силы или смещения.
Первые публикации по плоским задачам теории упругости появились во второй половине XIX в. Одними из первых были: трактат А. Клебша (R. F. A. Clebsch; 1833-1872) «Теория упругости твердых тел» (1862), в 1883 г. переведенный Сан-Венаном на французский язык, публикации Х.С. Головина (1844-1904), Дж. Эри (G.B. Airy; 1801-1892), Дж. Максвелла (J.C. Maxwell; 1831-1879), Дж. Мичел-ла (A.G.M. Michell; 1863-1940), Г.Р. Герца (1857-1894). Однако наибольший прогресс в этом направлении исследований был получен только в XX в. с использованием теории аналитических функций.
Внимание многих ученых XIX в. привлекли задачи колебаний струн, стержней, пластин, оболочек, распространения колебаний в упругой среде. Интерес к этим задачам был связан не только с потребностями сугубо инженерных расчетов, но и с попытками построения механической теории эфира, кото-
рый по гипотезам той эпохи ассоциировался с упругим телом. В 1828 г. Пуассон показал, что в упругой среде возмущение распространяется посредством волн двух видов: поперечных и продольных. В поперечных волнах плотность среды остается постоянной, и происходит только смещение одних частей среды относительно других, а в продольных распространяется волна сжатия — разрежения среды. Среди важнейших работ этого направления можно назвать статьи английских ученых Дж. Грина, Дж. Стрэтта (лорд Рэлей, J. Strutt; 1842-1919), Ж.М. Дюамеля, Дж. Стокса, Г.Л.Ф. Гельмгольца (1821-1894), Г. Кихго-фа, О.Э.Х. Лява (1863-1940), Э. Матье. Многие достижения теории колебаний, теории упругости твердых деформируемых тел были отражены в первом томе «Теории звука» лорда Рэлея, изданной в Лондоне в 1877 г. (второе издание — 1894 г.).
Наряду с задачами колебаний тел внимание многих ученых привлекли и задачи, связанные с исследованием удара твердых тел. Одна из первых публикаций в этом направлении появилась в 1807 г. («Курс лекций по натуральной философии и механических искусств»). Ее автором был Т. Юнг. Далее исследованиями действия ударной нагрузки занимались Стокс, Сен-Венан (поперечный и продольный удар стержней, 1883 г.), Буссинеск (продольный удар тяжелого тела по стержню), П.А. Югонио (Гюгоньо, PierreHenri Hugo-niot; 1851-1887), и Г. Герц. Рассматривая соударение двух упругих шаров, Герц вычислил продолжительность удара и возникающие напряжения.
Важным направлением исследований стало использование энергетических и вариационных принципов. Понятие энергетического потенциала, формировавшееся в работах Я. Риккати (1750), А. Навье (1821), Дж. Грина (1837), У. Томсона (1855), и теорема Э. Клапейрона (о равенстве работы внешних сил на смещениях удвоенной энергии упругой деформации тела), высказанная в начале 1930-х гг. (опубликована в 1852 г. в «Лекциях по математической теории упругости твердых тел» Г. Ламе), оказались основой новой ветви теории упругости и удобным инструментом решения некоторых новых задач, в частности, строительной механики, статически неопределимых систем (работы Э. Клапейрона, О. Мора, Ж.А. Бресса, А. Клебша, К. Кульмана, Л. Кремоны).
В XIX в. сформировались представления о двух различных процессах разрушения: хрупкого и сдвигового (пластического). Изучение пластического разрушения привело к появлению модели твердого тела с неидеальной упругостью. Для последующего развития механики деформируемых тел были важны публикации Дж. Стокса, Дж. Максвелла, У. Томсона, В. Фойхта, В. Вольтерра, А. Треска, ставшие основой для разработки Сен-Венаном основ математической теории пластичности, созданных на гипотезах:
1) несжимаемости материала,
2) совпадения направлений максимальной скорости скольжения и наибольшего касательного напряжения,
3) постоянства максимального касательного напряжения.
Важным событием XIX в. стало возникновение нового математического аппарата и соответствующей символики. В современной механике сейчас широко используются математические понятия вектора и тензора, появление которых было неразрывно связано с развитием теоретической механики и механики сплошных сред. Такие понятия как скорость, ускорение, сила, момент силы характеризуются не только численной величиной (числом), точкой приложения, но и направлением. Использование для их описания векторов (отрезков прямой, имеющих точку приложения и направление) представляется абсолютно естественным. Возникнув в недрах механики, понятие вектора далее стало полноценным математическим объектом векторного анализа, созданного трудами У. Гамильтона (1805-1865; в 1845 г. он ввел термины «вектор», «скаляр», скалярное произведение», «векторное произведение», изображал векторы направленными отрезками — стрелками), Г.Г. Грассмана (1809-1877), Дж. У. Гиббса (1839-1903), О. Хевисайда (1850-1925; в 1891-1892 гг. ввел термины «орт», «набла», обозначал векторы жирным шрифтом), У.К. Клиффорда (1845-1879, в 1878 г. ввел термины «дивергенция», «ротор»).
Вторым важнейшим математическим понятием, ставшим неотъемлемой частью современной механики, является понятие тензора. Гамильтон использовал термин «тензор» для выражения длины вектора. Однако к началу XX в. этот термин по инициативе немецкого физика и механика Вольдемара Фойгта (1850-1919) приобрел совершенно иной смысл.
В 1898-1903 гг. Фойгт использовал термин «тензор» (от латинского tensus -напряженный, растягиваемый) для описания механических напряжений.
Понятие тензора возникло как адаптация применительно к задачам механики понятия «матрицы», введенного Дж. Сильвестром в 1850 г. для обозначения некоторой прямоугольной таблицы элементов. Развитие теории матриц, создававшейся для исследования систем линейных алгебраических уравнений, а также «систем с индексами» (алгебраических квадратичных форм, дифференциальных квадратичных форм в геометрии) началось еще в середине XVIII в. Примерами «систем с индексами» стали и теоретические работы XIX в. по гидромеханике и механике твердого деформируемого тела.
Значительный вклад в создание теории матриц внесли Г. Крамер (1704-1752, теория определителей), К.Ф. Гаусс, О. Коши, У.Р. Гамильтон, А. Кэли (1821-1895), Дж. Сильвестр (1814-1897), К. Вейерштрасс (1815 -1897), Г.Ф.Б. Риман (1826-1866), Ф.Г. Фробениус (1849-1917), М.Э.К. Жордан (1838-1922). В 1886-1901 гг. итальянец Г. Риччи-Курбастро (1853-1925) создал новый математический аппарат, названный им «абсолютным дифференциальным исчислением».
Дальнейшее развитие этого исчисления в работах Т. Леви-Чивиты (1873-1941), Э.Б. Кристоффеля (1829-1900), Фойгта (одним из первых дал матричное представление координат тензоров второго и четвертого рангов, за-
дающих физические свойства различных типов кристаллов) привело к появлению тензорного исчисления.
Новое исчисление, в котором векторы и тензоры имеют не только математические свойства, но и определенный физический смысл, нашло применение во многих разделах физико-математических наук (в теории относительности, теории римановых пространств, кристаллофизике, электродинамике, дифференциальной геометрии, аналитической механике и механике сплошной среды).
Но, как и в случае с МЖГ, еще более важные результаты МТДТ были получены в XX в. Это было откликом на появление новых задач, новых материалов и новых методов экспериментального и математического исследования.
Список литературы
1. Михайлов Г.К. Механика сплошной среды
(XIX в.) // История механики с конца XVIII века до середины века XX. М.: Наука, 1972. 414 с.
2. Работнов. Ю.Н.. Механика деформируемого твердого тела. М.: Наука, 1988. 711 с.
3. Пановко Я.Г. Механика деформируемого
твердого тела. М.: Наука, 1985. 288 с.
4. Трусделл К. Очерки по истории механики.
Москва-Ижевск: ИКИ, 2002. 316 с.
5. Яковлев В.И. Начала механики. Москва-
Ижевск: РХД, 2005. 352 с.
On the origins of mechanics of deformable solids
V. I. Yakovlev
Perm State University; 15, Bukireva st., Perm, 614990, Russia iakovlev@psu.ru; (342) 239 62 98
The paper provides a brief history of the development of the basic ideas, laws and methods of mechanics of solid deformable bodies up to the 20th century.
Keywords: laws of mechanics; elasticity; stresses; deformations; L. Euler; A.L. Cauchy; S.D. Poisson; A. Navier.
Особенности механики твердого тела
Твердое тело, которое систематически принимает разнообразные ориентации в любом пространстве, можно считать состоящим из огромного количества материальных точек. Это просто математический метод, помогающий расширить применимость теорий движения частиц, но не имеющий ничего общего с теорией атомного строения реального вещества.
В этом случае, нетрудно определить кинетическую энергию цилиндра, если заранее известен вращающегося вокруг неподвижного вектора с угловой скоростью параметр. Момент инерции можно вычислить посредством интегрирования, и для однородного предмета равновесие всех сил возможно, если пластина не двигалась, следовательно, компоненты среды удовлетворяют условию векторной стабильности.
Изложенное возможно обобщить на тот случай, когда отсутствуют неподвижные линии и физическое тело свободно вращается в любом пространстве. При таком процессе имеются три момента инерции, относящиеся к «ключевым осям». Проводившиеся постулаты в механике твердого вещества упрощаются, если пользоваться существующими обозначениями математического анализа, в которых предполагается предельный переход $(t → t0)$, так что нет надобности все время думать, как решить этот вопрос.
Интересно, что Ньютон первым применил принципы интегрального и дифференциального исчисления при решении сложных физических задач, а последующее становление механики как комплексной науки было делом таких выдающихся математиков, как Ж.Лагранж, Л.Эйлер, П.Лаплас и К.Якоби.
Программа курса
Курс состоит из 13 уроков.
Урок 1-4 посвящен элементам тензорной алгебры и геометрическому описанию деформации сплошных сред. Определяются тензоры деформации Грина и Альманзи, обсуждается их геометрический смысл.
В последующих трёх уроках 5-7 приводятся различные способы описания напряжённого состояния в сплошных средах. Показываются отличия и особенности тензоров истинных напряжения, Пиола и Кирхгоффа друг от друга.
В уроках 8-10 даются эмпирическое и энергетическое определения упругих сред и обсуждается постановка задачи механики для них в терминах поля перемещений.
В уроках 11-13 показывается, как могут выглядеть основные уравнения механики сплошных сред в частных случаях. Также обсуждается единообразие принципов законов природы, описывающих совершенно разные физические явления.
Результаты обучения
По завершении курса учащиеся будут знать:
— основной круг проблем (задач), встречающихся в избранной сфере научной деятельности, и
— основные способы (методы, алгоритмы) их решения
Ссылка
Как только страница обновилась в Википедии она обновляется в Вики 2.Обычно почти сразу, изредка в течении часа.
Тензор деформации
Тензор деформации характеризует сжатие (растяжение) и изменение формы в каждой точке тела при деформации:
- εij=12(∂ui∂xj ∂uj∂xi ∑l∂ul∂xi∂ul∂xj){displaystyle varepsilon _{ij}={frac {1}{2}}left({frac {partial u_{i}}{partial x_{j}}} {frac {partial u_{j}}{partial x_{i}}} sum limits _{l}{frac {partial u_{l}}{partial x_{i}}}{frac {partial u_{l}}{partial x_{j}}}right)},
где u{displaystyle mathbf {u} } — вектор, описывающий смещение точки тела: его координаты — разность между координатами близких точек после (dxi′{displaystyle dx_{i}^{prime }}) и до (dxi{displaystyle dx_{i}}) деформации. Дифференцирование производится по координатам в отсчётной конфигурации (до деформирования). Расстояния до и после деформации связаны через εij{displaystyle varepsilon _{ij}}:
- dl′2=dl2 2εijdxidxj{displaystyle dl^{prime 2}=dl^{2} 2varepsilon _{ij},dx_{i},dx_{j}}
(по повторяющимся индексам ведётся суммирование).
По определению тензор деформации симметричен, то есть εij=εji{displaystyle varepsilon _{ij}=varepsilon _{ji}}.
Требования
Данный курс разработан для того, чтобы помочь студентам подтянуть свои знания в этом предмете, а также подготовится к вступительным экзаменам в аспирантуру. Предполагается, что слушатели курса обладают базовыми знаниями по математическому анализу, линейной алгебре и математической физики.
Умения
По завершении курса учащиеся будут владеть:
— современными методами, инструментами и технологией научноисследовательской и проектной деятельности в определенных областях экономической науки
— фундаментальными разделами математики и механики, необходимыми для решения научно-исследовательских задач механики деформируемого твердого тела
Формат
Форма обучения заочная (дистанционная). Еженедельные занятия будут включать просмотр тематических видеолекций, изучение дополнительных материалов и выполнение тестовых заданий с автоматизированной проверкой результатов, тестирование по пройденному материалу. Для получения сертификата необходимо выполнить все задания, тесты и написать финальный экзамен.
Формируемые компетенции
ОПК-1, ПК-1, ПК-2, ПК-3, ПК-4
